https://www.arabsciencepedia.org/w/index.php?action=history&feed=atom&title=%D8%A5%D8%AD%D8%B5%D8%A7%D8%A1_%D8%A8%D9%88%D8%B2-%D8%A3%D9%8A%D9%86%D8%B4%D8%AA%D8%A7%D9%8A%D9%86إحصاء بوز-أينشتاين - تاريخ المراجعة2026-05-15T11:13:48Zتاريخ التعديل لهذه الصفحة في الويكيMediaWiki 1.43.6https://www.arabsciencepedia.org/w/index.php?title=%D8%A5%D8%AD%D8%B5%D8%A7%D8%A1_%D8%A8%D9%88%D8%B2-%D8%A3%D9%8A%D9%86%D8%B4%D8%AA%D8%A7%D9%8A%D9%86&diff=1069&oldid=prevWikiSysop: ١ مراجعة: فيزياء2010-11-12T22:00:30Z<p>١ مراجعة: فيزياء</p>
<p><b>صفحة جديدة</b></p><div>'''إحصاء بوز-اينشتاين''' (بالإنجليزية Bose-Einstein Statistics) وإحصاء فيرمي-ديراك Fermi-Dirac Statistics هي نظم لتوزيع [[جسيم أولي|الجسيمات الأولية]] في الإحصاء الكمومي. وتنتمي [[بوزون|البوزونات]] إلى إحصاء بوز-اينشتاين، وتنتمي [[فرميون|الفرميونات]] إلى [[إحصاء فيرمي ديراك|إحصاء فيرمي-ديراك]]. <br />
<br />
ويعطي كل نظام منها عدد الجسيمات <math> \langle n(E) \rangle </math> التي لها نفس الرقم الكمومي ذو طاقة ''E'' في حالة [[توازن حراري|التوازن الحراري]] عند درجة حرارة معينة T [[كلفن]] لجسيمات متماثلة : [[بوزون|بوزونات]] أو [[فرميون|فرميونات]]. <br />
<br />
:: في حالة عدم وجود تآثر بين تلك الجسيمات تعطينا المعادلة الأتية توزيع [[بوزون|البوزونات]] (تتميز البوزونات بعزم مغزلي 0 أو Spin=1): <br />
<br />
: <math> \langle n(E) \rangle = \frac {1}{e^{\beta (E - \mu)} - 1} </math><br />
<br />
حيث:<br />
<br />
''μ'' الجهد الكيميائي<br />
<br />
<math>\beta</math> تساوي عادة <math>1/(k_B T)</math<br />
><br />
:<br />
''k<sub>B</sub>'' [[ثابت بولتزمان ]]<br />
<br />
''T'' درجة الحرارة [[كلفن]]<br />
<br />
ويعتمد الجهد الكيميائي على درجة الحرارة. <br />
<br />
تعطينا المعادلة عدد الجسيمات في الحالة الكمومية E. وإذا كانت الحالة E [[انفطار (فيزياء)|منفطرة ]] (مفصصة طبقا [[ميكانيكا الكم | لميكانيكا الكم ]]) فيجب ضرب درجة الانفطار ''g<sub>i</sub>'' في المعادلة السابقة. <br />
<br />
عند درجة الحرارة الحرجة المنخفضة جدا <math>T_\lambda</math> نحصل على الحالة الخاصة في عدم وجود تآثر بين الجسيمات، مع افتراض أن الجهد الكيميائي ''μ'' قريب من مستواه الأدنى، نحصل على تكثف بوز-أينشتاين. <br />
:<br />
:<br />
<br />
وفي حالة توزيع فيرمي-ديراك نحصل على المعادلة السابقة ولكن يكون المقام مجموع أجزائه (+) بدلا من الفرق بين جزئيه(-).<br />
: أي:<br />
<br />
: <math> \langle n(E) \rangle = \frac {1}{e^{\beta (E - \mu)} + 1} </math> <br />
<br />
وبالنسبة [[فرميون|للفرميونات]] فهي تتبع إحصاء فيرمي-ديراك، وهيي تتحول إلى عند الطاقات العالية ''E'' إلى توزيع بولتزمان، كما يتحول أيضا توزيع بوز-اينشتين عند الطاقات العالية إلى توزيع بولتزمان. وكان توزيع بولتزمان أصلا يصف توزيع الذرات أو الجزيئات في نظام غازي في حالة توازن حراري. <br />
<br />
تتميز الفرميونات أن لها عزم مغزلي 1/2.<br />
== اقرأ أيضا ==<br />
<br />
* [[جسيم أولي]]<br />
* [[إحصاء فيرمي ديراك|إحصاء فيرمي-ديراك]]<br />
* [[احصاء ماكسويل-بولتزمان]]<br />
* [[توزيع بولتزمان]]<br />
* [[ميكانيكا إحصائية]]<br />
<br />
[[تصنيف:فيزياء]]<br />
[[تصنيف:ميكانيكا إحصائية]]<br />
[[تصنيف:نظرية الكم]]<br />
<br />
[[bs:Bose-Einstein statistika]]<br />
[[ca:Estadística de Bose-Einstein]]<br />
[[cs:Boseho-Einsteinovo rozdělení]]<br />
[[de:Bose-Einstein-Statistik]]<br />
[[en:Bose–Einstein statistics]]<br />
[[eo:Statistiko de Bose-Einstein]]<br />
[[es:Estadística de Bose-Einstein]]<br />
[[et:Bose-Einsteini statistika]]<br />
[[fi:Bosen–Einsteinin statistiikka]]<br />
[[fr:Statistique de Bose-Einstein]]<br />
[[he:התפלגות בוז-איינשטיין]]<br />
[[hr:Bose-Einsteinova statistika]]<br />
[[it:Statistica di Bose-Einstein]]<br />
[[ja:ボース分布関数]]<br />
[[ko:보즈-아인슈타인 통계]]<br />
[[nl:Bose-Einsteinstatistiek]]<br />
[[pl:Statystyka Bosego-Einsteina]]<br />
[[pt:Estatística de Bose-Einstein]]<br />
[[ru:Статистика Бозе — Эйнштейна]]<br />
[[simple:Bose-Einstein statistics]]<br />
[[sk:Boseho-Einsteinove rozdelenie]]<br />
[[sl:Bose-Einsteinova statistika]]<br />
[[sv:Bose-Einstein-statistik]]<br />
[[uk:Статистика Бозе—Ейнштейна]]<br />
[[zh:玻色-爱因斯坦统计]]</div>WikiSysop